# 波尔共振:模型、参数与验证依据 ## 线性扭振教学场景 采用线性回复和黏滞阻尼的欠阻尼扭振方程: $$\ddot\theta+2\beta\dot\theta+\omega_0^2\theta=a_0\cos\omega t,\quad \theta(0)=\theta_0,\quad\dot\theta(0)=0.$$ $a_0=M_0/J$是归一化力矩,单位rad/s²;无需分别指定缺失的惯量和力矩。当前默认周期1.63s、衰减率0.12s⁻¹、归一化力矩0.02rad/s²、释放角2°,均为独立教学输入,不是对原大角数据的参数标定。 $$A=\frac{a_0}{\sqrt{(\omega_0^2-\omega^2)^2+(2\beta\omega)^2}},\quad\varphi=\operatorname{atan2}(-2\beta\omega,\omega_0^2-\omega^2).$$ 完整解是稳态项$A\cos(\omega t+\varphi)$与衰减自由项之和。页面从真实零初速释放条件求系数;“观察稳态”推进到8/β秒,残余包络e⁻⁸,仍保留完整解。稳态扫频每点是独立稳态模型读数。 ## 开放范围与读数含义 表 1 软件开放域 |参数|范围|身份| |---|---|---| |固有周期|1.5–1.8s|教学输入| |β|0.05–0.4s⁻¹|教学输入| |a0|0.005–0.02rad/s²|教学输入| |频率比|0.8–1.2|教学扫描| |释放角|0–2°|教学操作| |时间|0–160s|模型时间| 全域欠阻尼,线性模型轨迹角度在10°以内。10°是本教学场景的软件范围,不是原装置弹簧已测线性界限。没有用重力单摆sinθ定律替代扭转弹簧,原报告大角振幅依赖另行保留。无干摩擦、碰撞、幅度依赖刚度与非正弦电机力矩。 自由初速为零时,同向正峰$t_n=2\pi n/\omega_d$,$A_n=\theta_0e^{-\beta t_n}$,因此正峰对数拟合可反演β。手工读数与理想自动记录按来源分别分析;稳态幅相只在相同周期、β、力矩和初始条件下合组,频率比允许变化。 ## 独立数值验证 Python/SciPy用DOP853同时积分角位移、角速度、输入功及耗散功,不调用浏览器解析解。36组参数覆盖周期、阻尼、驱动力矩和频率比边界;每组比较自由与受迫0–8/β全时段121状态,并检验$E-E_0=W_{in}-D$。稳态幅相另用二元实数线性方程解复响应,正峰衰减另核对对数斜率。统一绝对容差1e-8,最大状态误差约5.97e-11,能量平衡约6.23e-12。Node另验初值、共振90°相位、自由能量单调、正峰事件、来源隔离和无效输入。记录见 `docs/simulation/pohl-resonance-reference.json`。 ## 原报告身份 12个自由周期点角幅度50.5°–160.5°;十个衰减峰从141°降至61°;十个受迫点最高141.9°。这些观测完整保存在独立输入JSON,不合入小角教学记录。衰减率的原数据拟合可说明该组包络规律,不能证明回复刚度在所有角度恒定。逐点参考周期为原稿所列参数,其中三点超过自由表幅度范围;源相位为两次稳定读数平均,未补造单次原始读数。 ## 文献证据 朱华泽:《用波尔共振仪研究受迫振动特性》,大学物理实验2011,24(3):57–60。DOI:[10.14139/j.cnki.cn22-1228.2011.03.018](https://doi.org/10.14139/j.cnki.cn22-1228.2011.03.018)。全文已核读,p57–58另外用PDF页面渲染核查公式符号。 p57式1–2给线性回复、速度阻尼和归一化驱动;论文$m=ka_m/J$对应本项目$a_0$,不是质量。p58式4–7给稳态幅频、相频与峰频;§3.1给相隔五周期的对数衰减。p59§3.3指出大角时蜗卷弹簧刚度变化,有助于界定本项目小角教学模型。 ### 相位及峰频约定 以正的滞后角$\delta=\operatorname{atan2}(2\beta\omega,\omega_0^2-\omega^2)\in[0,\pi]$写$\theta=A\cos(\omega t-\delta)$,本页使用$\theta=A\cos(\omega t+\varphi)$,所以$\varphi=-\delta\in[-\pi,0]$。论文的单参数arctan不自动处理跨共振象限,不能直接用于本页全频扫描。严格90°发生在$\omega=\omega_0$;幅度峰在$\omega_r=\sqrt{\omega_0^2-2\beta^2}$,有限阻尼下二者有别,论文“近似相等”不改成严格等式。论文具体150°装置数据及仪器角分辨率不并入当前独立小角参数。